cómo se le llama al movimiento periódico del medio que puede ser gaseoso líquido o sólido

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Ondas longitudinales

Definir las ondas longitudinales.

Estudiar la propagación de ondas longitudinales en sólidos y fluidos.

Las ondas en las que la perturbación es paralela a la dirección de propagación se denominan longitudinales. Un ejemplo muy importante lo constituyen las ondas sonoras propagándose en cualquier medio material (sólido, líquido o gaseoso). Durante la propagación de la onda, las moléculas del medio oscilan en la dirección de propagación.

La siguiente simulación representa la propagación de una onda longitudinal, y con ella trataremos de mostrar las características esenciales del movimiento ondulatorio armónico. Supongamos que una fuente situada en el origen describe un movimiento armónico simple. El movimiento de la fuente es comunicado a las partículas del medio, en el cual se propaga un movimiento ondulatorio armónico. Puede observarse cómo las partículas del medio, y en particular, las situadas en la posición x = 3, dibujadas en color azul para distinguirlas del resto, describen un movimiento armónico simple. La parte superior de la figura, representa el desplazamiento de cada una de las partículas del medio en función de tiempo. Por razones de claridad su amplitud se ha exagerado.

Instrucciones

El programa  requiere introducir en el control de edición titulado Longitud de onda, el valor que le damos a la longitud de la onda, y en el control de edición titulado Velocidad de propagación, el valor que le damos a esta magnitud. Después se pulsa el botón Empieza y se observa la propagación de una onda armónica a lo largo del eje X, hacia la derecha.

Observar que las partículas del medio, en particular las situadas en x = 3, describen un Movimiento Armónico Simple, cuyo periodo podemos medir y comprobar que es igual al cociente entre la longitud de onda y la velocidad de propagación.

Congelar el movimiento ondulatorio en un instante dado, pulsando el botón titulado Pausa, y observar la representación de una función periódica de periodo espacial o longitud de onda igual a la distancia existente entre dos picos consecutivos, dos valles, o el doble de la distancia entre dos nodos (puntos de corte de la función con el eje X).Comprobar que esta distancia es la misma que hemos introducido en el control de edición titulado Longitud de onda.

Para reanudar el movimiento pulsar en el mismo botón titulado ahora Continua.

Observar la propagación de la perturbación y su desplazamiento a lo largo del eje X. Comprobar, utilizando el botón titulado Paso, que se desplaza una longitud de onda en el periodo de una oscilación.

Sin cambiar la velocidad de propagación, modificar la longitud de onda y observar que a mayor longitud de onda, el periodo de las oscilaciones es mayor y la frecuencia menor, y viceversa.

La siguiente simulación representa un tubo de vidrio que contiene aire. El tubo está cerrado por un extremo mediante un disco unido a una varilla de metal, que se hace vibrar longitudinalmente. Por el otro extremo, el tubo está cerrado por otro disco que se puede desplazar a lo largo del tubo a fin de buscar las frecuencias de resonancia. Conocida la velocidad del sonido en el aire y la longitud de las ondas estacionarias en el tubo, se determina la velocidad del sonido en la varilla de metal. (A su vez, conocida la velocidad del sonido en la varilla de metal, el mismo dispositivo podría utilizarse para determinar la velocidad del sonido de un gas que llenara el tubo).

La varilla que genera las ondas acústicas, tiene una longitud fija de 160 cm, y está firmemente asegurada en dos puntos, situados a 40 cm de cada extremo. Se han esparcido por el tubo de vidrio pequeños trocitos de corcho o polvo seco de alguna otra sustancia que no se pegue a las paredes. Se hace vibrar la varilla de metal y se va moviendo el disco en el otro extremo poco a poco, hasta observar una disposición bien definida (situación de resonancia) de las motas de polvo. Se localizan los nodos de la onda estacionaria formada, definidos por la ausencia de polvo para varias posiciones del disco desplazable. La distancia entre dos nodos consecutivos es una semilongitud de onda en el aire: la/2. Como la frecuencia de las ondas acústicas  no cambia al pasar del metal al aire y la longitud de onda en la varilla metálica es lm = 160 cm, puede obtenerse la velocidad de propagación del sonido en el metal como producto de la velocidad de propagación del sonido en el aire por el cociente entre la longitud de onda en la varilla metálica y la longitud de onda en el aire: vm = va (lm/la).

Instrucciones

La velocidad del sonido en el aire se ha fijado en el programa va = 340 m/s.

Elegir el material de la varilla metálica en la lista de materiales disponibles: acero, aluminio, cinc, cobre, estaño, hierro, latón, plomo y cuarzo.

Pulsar el botón Nuevo.

Desplazar cuidadosamente con el puntero del ratón el disco de color rojo hacia la izquierda. Aparecerá momentáneamente una onda estacionaria de color azul dibujada en el interior del tubo. Apuntar el desplazamiento x en la regla horizontal y contar el número n de semilongitudes de onda para calcular la longitud de onda en el aire: la = 2x/n.

fuente : www.ehu.eus

cómo se llama al movimiento periódico del medio , que puede ser gaseoso, líquido o sólido​.... Question from @jtrchcho1278

cómo se llama al movimiento periódico del medio , que puede ser gaseoso, líquido o sólido​. Question from @jtrchcho1278 -

jtrchcho1278 @jtrchcho1278

December 2022 1 5 Report

cómo se llama al movimiento periódico del medio , que puede ser gaseoso, líquido o sólido​

baezcruzismael

Una onda es una representación de movimientos periódicos del medio en el que propaga; dicho medio puede ser gaseoso, líquido o sólido. Existen dos tipos de ondas, según la dirección en que se mueven: transversales y longitudinales.

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fuente : kudo.tips

MECAPEDIA • Movimiento periódico

Mecapedia · Enciclopedia Virtual de Ingeniería Mecánica

Movimiento periódico

Concepto 11/07/2006 Ximo Sancho

Es aquél movimiento periódico que se repite cíclicamente, y en el que el período de tiempo empleado en cada ciclo es siempre el mismo.

Así por ejemplo, en el mecanismo de yugo escocés de la figura, cuando el eslabón 2 de entrada gira con velocidad angular

ω

constante, dicho eslabón realiza un movimiento periódico, ya que de forma cíclica completa un giro alrededor de la articulación

O2

en un mismo período de tiempo

T=2·πω

. También el resto de eslabones de este mecanismo realizan movimientos periódicos (en particular, el eslabón 2 de salida realiza un movimiento periódico de traslación).

Cualquier función periódica puede expresarse como suma de funciones armónicas utilizando la Serie de Fourier, y por tanto, cualquier movimiento periódico puede tomarse como suma de movimientos armónicos. En efecto, si

x(t)

es un movimiento periódico de período

T

, entonces se cumple:

x(t)=a02+∑n=1∞[ancos⁡(2πntT)+bnsin⁡(2πntT)]

donde a0=2T∫0Tx(t)dt

an=2T∫0Tx(t)cos⁡(2πntT)dt

;

bn=2T∫0Tx(t)sin⁡(2πntT)dt

O bien, alternativamente se puede también utilizar la representación:

x(t)=d0+∑n=1∞[dncos⁡(2πntT−ϕn)]

donde d0=a02 dn=(an2+bn2)1/2 ; ϕn=arctan⁡(bnan) O 2 A O 4 B 1 2 3 4 velocidad

Mecanismo de yugo escocés de cuatro eslabones

Período Ciclo Frecuencia Movimiento armónico Oscilación Vibración

fuente : www.mecapedia.uji.es